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Otimização estocástica de um mecanismo de reação de óxido de urânio usando medições de reator de fluxo de plasma

Apr 02, 2023Apr 02, 2023

Scientific Reports volume 13, Número do artigo: 9293 (2023) Citar este artigo

Detalhes das métricas

Neste trabalho, uma abordagem acoplada do Algoritmo Genético de Monte Carlo (MCGA) é usada para otimizar um mecanismo de reação de óxido de urânio em fase gasosa baseado em medições de reator de fluxo de plasma (PFR). O PFR produz um plasma constante de Ar contendo espécies de U, O, H e N com regiões de alta temperatura (3.000–5.000 K) relevantes para observar a formação de UO por meio de espectroscopia de emissão óptica. Um tratamento cinético global é usado para modelar a evolução química no PFR e produzir sinais de emissão sintéticos para comparação direta com experimentos. O espaço de parâmetros de um mecanismo de reação de óxido de urânio é então explorado por meio de amostragem de Monte Carlo usando funções objetivas para quantificar a concordância modelo-experiência. Os resultados de Monte Carlo são subsequentemente refinados usando um algoritmo genético para obter um conjunto de caminhos de reação e coeficientes de velocidade corroborados experimentalmente. Dos 12 canais de reação direcionados para otimização, quatro canais são bem restritos em todas as execuções de otimização, enquanto outros três canais são restritos em casos selecionados. Os canais otimizados destacam a importância do radical OH na oxidação do urânio no PFR. Este estudo compreende um primeiro passo para a produção de um mecanismo de reação abrangente experimentalmente validado para a formação de espécies moleculares de urânio em fase gasosa.

A cinética de reação de óxidos metálicos na fase gasosa é de grande relevância para muitos campos de pesquisa, incluindo astrofísica, ciência da combustão, engenharia nuclear e química de materiais em ambientes extremos. Nos últimos anos, este último campo produziu numerosos trabalhos experimentais e computacionais sobre a química do vapor de óxido de urânio (\({{\mathrm{UO_x}}}\))1. Produtos de fase gasosa de óxidos refratários, como \({{\mathrm{UO_x}}}\), têm sido historicamente difíceis de produzir devido às altas temperaturas de vaporização dos óxidos originais. Mais recentemente, os sistemas de plasma térmico forneceram um caminho para a produção imediata de metais na fase gasosa e para o estudo de sua química em ambientes reativos. No entanto, os tempos de extinção rápidos, a presença de radicais de fundo e a formação de óxidos intermediários voláteis em tais sistemas dificultam o isolamento de canais de reação específicos para estudo. Problemas semelhantes surgem em outros sistemas reativos de alta temperatura, como combustíveis de combustão de metal. Como resultado, os mecanismos de oxidação de metais em fase gasosa são frequentemente baseados em dados experimentais esparsos e estimativas teóricas de primeira ordem, como para a formação de óxido de alumínio2,3,4. Da mesma forma, um mecanismo de reação \({{\mathrm{UO_x}}}\) foi construído usando uma metodologia comparável em nosso trabalho anterior5. Embora tais mecanismos produzam resultados qualitativamente razoáveis ​​que podem se alinhar com alguns observáveis ​​experimentais, a validação experimental detalhada é difícil de alcançar. Esta etapa de validação é crucial para garantir que o mecanismo cinético químico possa ser usado de maneira preditiva para informar modelos subsequentes. Aqui, exploramos um método de inferir coeficientes de taxa de óxido de urânio (\({{\mathrm{UO_x}}}\)) com base em medições experimentais de um sistema de plasma térmico.

Devido à natureza fortemente acoplada e não linear da cinética química em plasmas de urânio, a extração de informações sobre a taxa de reação requer a resolução de um problema de otimização. Neste problema, os parâmetros subjacentes do modelo (coeficientes de taxa) são determinados com base nas saídas observadas (ou seja, informações espectroscópicas). Resolver tal problema por métodos determinísticos baseados em gradientes é difícil devido ao espaço de parâmetros potencialmente complexo com numerosos mínimos locais. Nesse caso, deve-se utilizar um método de otimização capaz de explorar continuamente todo o espaço de parâmetros enquanto localiza o mínimo global. Um desses métodos usados ​​anteriormente para problemas de cinética química é o algoritmo genético de Monte Carlo (MCGA)6. Esta técnica é adequada para o problema atual devido à sua eficácia em evitar a convergência em mínimos locais e sua facilidade de implementação. Independentemente da metodologia, a solução de um problema de otimização requer avaliações repetidas do modelo associado, muitas vezes numerando de milhares a milhões de execuções. Embora tempos computacionais razoáveis ​​sejam alcançados ao resolver a cinética química em um sistema espacialmente uniforme, o problema rapidamente se torna inviável quando a química é acoplada ao transporte de fluidos complexos. Essa consideração se torna importante na escolha de um sistema experimental para informar o problema de otimização.

where \({\varvec{k}}\) is a vector containing the reaction rate coefficients and \(n^{exp}_i\) and \(n^{calc}_i({\varvec{k}})\) are the measured and calculated species number densities at time point i, respectively. The optimization problem is solved by employing an iterative procedure that finds an optimal parameter set \({\varvec{k}}\) that minimizes the objective function \(\phi\). In the context of the current problem, an optimized \({\varvec{k}}\) value would represent a set of rate coefficients that closely match the uranium oxide formation rates observed in the laser ablation or PFR experiments. Typically, deterministic nonlinear least squares methods, such as the Gauss-Newton or Levenberg-Marquadt methods3.0.CO;2-R (1998)." href="#ref-CR21" id="ref-link-section-d48863039e1787"21,22,23, are employed for such optimization problems. Modern computational techniques, such as neural networks24, can also be used to this end./p>0.5\) for all solution curves can be used. If a solution is retained, then the statistical values calculated as part of Eq. (14) and the corresponding sets of modified rate parameters from Eq. (3) are stored. It is preferable to have a lax selection criterion at this stage in order to build up a sizable number of candidate mechanisms. The mechanisms passed to the genetic algorithm are then selected from these candidates based on the fitness metric used by the algorithm./p>0\)). This criterion was satisfied by 8.61% of generated mechanisms from 2.3 million samples. These 200,000 candidate mechanisms could be used as a starting population for the GA portion of the algorithm. However, to keep the run time of the GA reasonable, only a subset of the candidate mechanisms is used. This is done by first sorting the mechanisms according to two versions of the objective function \(\phi\) previously defined in Eq. (14). The two objective functions are: \(\phi _1\), which includes all terms in the objective function:/p>\sigma _k\) (where \(\sigma _k\) is the standard deviation of k)./p>3 cm) are covered. These reactions could be better constrained in the future by performing upstream measurements over a wider range of \(\hbox {O}_2\) conditions or with reduced \(\hbox {H}_2\)O concentrations (i.e. using a desolvating nebulizer). The current dataset is also limited in the range of temperatures and cooling rates covered, which also inhibits the location of a true global optimum. This is related to the temperature dependence of the Arrhenius rate expression, since similar reaction rates can be achieved using different combinations of coefficients if the reaction is active over a limited temperature range in the system. Based on the above observations, the lack of convergence toward a singular global optimum appears to stem more from the limited constraining data rather than from a shortcoming of the genetic algorithm. Even so, four reactions (R1, R4, R6, and R11 in Table 2) are consistently well constrained by the current optimization, demonstrating the reliability of the MCGA method and highlighting the dominant reaction channels for UO formation in the PFR./p>3 cm) behavior of U is poorly captured. While the R\(^2\) values appear to be adequate (outside of the 0 \(\hbox {O}_2\) dataset 1 case), visual inspection reveals that neither the 3–5 cm decrease nor the 5–8 cm saturation behavior is well matched for any dataset. This suggests that the saturation may be driven by a non-chemical effect that is not accounted for in the current 0D treatment of the PFR. As discussed previously, this behavior is likely caused by optical scattering of the strong upstream U emission line. Therefore, we will consider it an invalid constraint for the current optimization problem and will focus our subsequent analysis on the \(\phi _2\) optimized mechanism. As shown in the next section, the \(\phi _2\) result captures the 3–5 cm decrease in U intensity while disregarding the subsequent signal saturation due to the exclusion of the log U term./p> 7\) cm where temperature drops below 3000 K./p>3 cm). The UO sensitivity plots show that the upstream UO evolution is relatively insensitive to the reaction mechanism. Further downstream, UO is most sensitive to R6 and R13. The remaining optimized channels from Table 5, R9 and R10, appear to make finer adjustments to the downstream UO evolution. Overall, the upstream behavior of the mechanism is constrained mainly by U data, while both U and UO measurements play a role in constraining the downstream behavior./p>

Tadi, M. & Yetter, R. A. Evaluation of the rate constants in chemical reactions. Int. J. Chem. Kinet. 30, 151–159. 3.0.CO;2-R"https://doi.org/10.1002/(SICI)1097-4601(1998)30:2<151::AID-KIN7>3.0.CO;2-R (1998)./p>

3.0.CO;2-R" data-track-action="article reference" href="https://doi.org/10.1002%2F%28SICI%291097-4601%281998%2930%3A2%3C151%3A%3AAID-KIN7%3E3.0.CO%3B2-R" aria-label="Article reference 21" data-doi="10.1002/(SICI)1097-4601(1998)30:23.0.CO;2-R"Article CAS Google Scholar /p>